 |
 |
 |
 |
* { Аьтор имеет в виду опущенные здесь опыты с добавочным проводом, содержа-ух\\чл то или иное число банок и связывающим середину замыкающей цепи с землей } .
Банки были соединены своими внутренними и внешними обкладками между собой и с проводкой таким образом, что электричество каждой банки от внутренней до внешней обкладки проходило путь одной и той же длины. В тех случаях, когда этот путь проходил через разрядный и вращающийся аппараты, он составлял 5.26 м, и эта •iacTb проводки при всех обстоятельствах оставалась неизменной.
2) сравнивая с употребленными банками конденсаторы других размеров.
Если, следовательно, вместо того, чтобы раздрядить 8 банок на их собственную наружную обкладку, разрядить их на другие такие же 8 банок, то на выравнивание истратится только половина накопленного электричества. Емкость этой системы банок составляет, таким образом, только половину той, которая была бы в случае разряда 8 банок на их собственную наружную обкладку; следовательно, период колебаний должен быть в больше того, который был указан на стр. 282 для обычного
разряда 8 банок, если, разумеется, в замыкающей цепи ничто не изменилось. Опыт ,!;ал мне полное подтверждение, а именно:
Период колебаний наблюденный вычисленный
8 банок разряжены на 8 банок 0.0000222 0.0000222
Если разрядить 4 банки на внутреннюю обкладку 8 банок, то количество электричества, которое разрядится, считая от состояния равно.мерного распределения, составит того, которое шло на выравнивание при разряде на собственную наружную обкладку. Следовательно, период колебаний, найденный прежде (стр. 282) должен быть умножен на чтобы получился период, соответствующий случаю, рассматриваемому теперь. Аналогичнопериод колебаний, найденный для двух банок, нужно умножить на чтобы найти тот, который получится, если 2 банки разрядить на внутреннюю поверхность 8 банок. Наблюдение и подсчет в обоих случаях дают:
Период колебаний наблюденный вычисленный
4 бан»си разряжены па 8 банок 0.0000178 0.0000183 2 банки разряжены па 8 банок 0.0000136 0.0000139
откуда видно, что оба эти случая лишь незначительно отличаются аруг аг друга.
Индукционные действия, обусловленные олииой и расположением проводки, и.меют, как оказывается, значительно большее влияние на период )<олебаний, чем рассмотренные выше электростатические явления, вызываемые связыванием.
Длину проводки я увеличивал тем. что натягивал отдельные части применявшейся проволоки (толщиной в 1.35 мм) так далеко друг от друга, как только позволяло имевшееся по.мещение. Вначале я надеялся, что смогу пренебречь индукционным воздействием отдельных частей проводки друг на друга благодаря тому, что соответствующие участки проводов находились в общем не ближе друг к друху, че.м на расстоянии в 1м. Для
различных длин проводки при разряде 10 банок указанных ранее размеров я произвел следующие наблюдения:
Длина замыкающей пени в метрах
5.26 15.26» 25.26 45.26 65.26
Период колебаний в секундах
0.00000132 0.00000312 0.00000410 0.00000601 0.00000753
Длина замыкающей цепи в метрах
85.26 115.26 180.3» 317.0 445.3 1343
Период колебаний в секундах
0.00000845
0.00000935
0.0000131
0.0000177
0.0000227
0.0000398*
Из приведенных наблюдений видно значительное увеличение периода колебаний при увеличении длины проводника; видно далее, что период растет относительно медленнее, чем длина замыкающей цепи. Мне не удалось из этих наблюдений вывести более точную зависимость; хотя из расчетов Томсона и Кирхгофа и можно было бы получить формулу для этой зависимости, но проведенные мною опыты не дают желаемого совпадения. Тем не менее я не вижу в этом никакого указания на неприменимость упомянутой теории к разряду банок в общем случае. Потому что лишь специальные опыты установят, можно ли пренебречь расположением проводки даже при выбранных мною расстояниях между частями проводов; а так как подобный способ натягивания различных участков провода вообще труден, а в нашем случае был просто невозможен, то ничто не препятствует предположению, что некоторая простая закономерность в вышеприведенных наблюдениях была замаскирована неизбежными недостатками эксперимента.
Добавленные 10 м в этом случае были протянуты по комнате, в которой производились наблюдения, в виде четырехугольника, а во всех остальных случаях замыкающий провод выводился из комнаты наруи<у.
* Форма замыкающей цепи была близка к прямоугольному треугольнику с меньшим катетом длиною около 20 м.
* Этот период колебаний был пересчитан по данному ранее закону из наблюденного для 16 банок.
XXXU. о подобном резонансу явлении при электрических
колебаниях
А. Обербек
Если система точек, способная совершать колебания определенного периода около своего положения равновесия, будет получать через регулярные промежутки времени одинаковые толчки, то она придет в периодическое движение. Отклонения от положения равновесия при этом существенно зависят от числа ударов в единицу времени и достигают максимума, когда это число совпадает с числом колебаний системы (если пренебречь трением).
Как и.звестно, это явление, соответственно его значению в акустике, на.зывают резонансом.
Пусть теперь две обкладки конденсатора соединены витко.м провода. Если в витке индуцируется электрический ток, то он вызовет, посредством перемежающихся зарядов и разрядов конденсатора и соответствующих индукционных процессов, электрические колебания определенного периода, но с быстро убывающей амплитудойз. Периодические передвижения обоих электричеств навстречу друг другу, которые происходят одновременно на всем пути тока, вполне сравни.мы с колебаниями точки или системы точек. Поэтому, когда индукционные толчки следуют один за другим через короткие промежутки, то следует ожидать, что при определенном числе толчков в единицу времени амплитуда электрических колебаний достигнет максимума, а именно, когда собственное число колебаний цепи тока совпадет с числом толчков тока, приходящих извне. Это явление можно было бы назвать резонансом электрических колебаний.
В связи с опытом, поставленным в одной из здешних университетских лабораторий студентом Бергманом [J. Bergmann] по поводу род-
» { Ann. der Phys., 26, 245 (1885)} .
* Ср. изучение колебаний точки г-ном ф. Гельмгольцем, см. Lehre von den Tonempfindungen. Beilage VIII.
a H. V. Helmholtz. Verhandl. des naturh. med. Verelns zu Heidelberg, 1868. Gesamm. Abh. I, p. 531.
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 [ 91 ] 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156