 |
 |
 |
 |
I Величина i для флинтгласса, согласно Фарадею (Experimental Researches, Series XI) больше 1.76, для шеллака около 2, для серы-немного более 2.2. См. статью «Об элементарных законах статического электричества», § 8 (Cambridge and Dublin Mathem. Journal, vol. I, November 1845).
где S-поверхность одной обкладки банки, х-толщина стекла, /-удельная индуктивная емкость {диэлектрическая постоянная} вещества . Итак, применив лейденскую банку или другой проводник, электростатическая емкость которого может быть определена, и найдя «продолжительность» разряда его через линейный проводник с известным в абсолютной электромагнитной мере сопротивлением, мы получим все нужное для вычисления а по формуле (19). Нахождение этой величины позволяет нам сравнить электростатическую и электромагнитную меры электродвижущей силы. Действительно, если v означает поддерживаемую на концах линейного проводника электродвижущую силу и у силу получающегося в проводнике постоянного тока, мы получим, согласно выведенному прежде из уравнения (16), •{=vlk. Но если F обозначает ту же электродвижущую силу на концах проводника в электромагнитной мере, то получится
о Y - > - с/с
а следовательно
F=aV (21)
Вероятно, кроме этого способа, можно практически осуществить еще много других способов определения этой важной величины с. Быть может, самым точным способом было бы взять большую последовательно соединенную батарею гальванических элементов (состоящую, например, из ста или более элементов Даниеля [Daniell]) постоянной и известной электродвижущей силы и измерить силу притяжения между двумя плоскими пластинами, параллельными друг другу и находящимися на весьма малом, измеренном расстоянии друг от друга, причем между ними должен находиться только воздух. Если X-измеренная таким образом сила притяжения, с-расстояние между проводниками, S-площадь каждого или та часть площади каждого из проводников, которая непосредственно противолежит другому, и V-разность потенциалов, которую поддерживает между ними батарея, то мы будем иметь У=а(87гХ/5)*/2и, следовательно, если F - электродвижущая сила батареи в электромагнитной мере, то c=FI(87zXalSyiK
Примечание, добавленное 11 августа 1882 года.
Теория колебательного электрического разряда, рассмотренная в этой статье 1853 г., приобрела вскоре интересную иллюстрацию в прекрасном фотографическом исследовании электрической искры, выполненном Феддерсеном (Pogg. Ann., CVIII, 497, 1859 и томы СХП и CXIII, 1861). Позднее (см. Pogg. Ann., CLII, 535, 1874) она была подвергнута очень важному и замечательно выполненному экспериментальному исследованию в лаборатории Гельмгольца в Берлине («Einige experimentelle Untersu-chungen fiber elektrische Schwingungen; von N. Schiller*). Среди других значительных результатов были определены из измерений периодов наблюдаемых колебаний удельные индуктивные емкости { диэлектрические постоянные } некоторых твердых изолирующих веществ.
XXVIII. Об индуцированном токе побочной батареи
Петер Блазерна
Если параллельно прямолинейно натянутой части замыкающего провода батареи, которую мы назовем главной батареей, натянуть другой провод, концы которого соединены с внутренней и внешней обкладками изолированной - побочной - батареи, то электрический разряд первой батареи будет индуцировать ток во второй. Господин директор Кнохенгауэр, которому мы обязаны открытием этого явления, назвал его током побочной батареи. Он доложил по этому вопросу много опытов, которые будут опубликованы как в Sitzungsberichte Академии {т. е. Wien. Вег.}, так и в Grunerts Archiv.
Настоящее исследование было предпринято по желанию директора императорского физического института, господина госу1арственного советника фон Эттингсгаузена[уоп Ettingshausen], к которому господин Кнохенгауэр обратился с просьбой о проверке результатов своих опытов. Последний был столь любезен, что лично озаботился изготовлением в Майнингене необходимого для работы воздушного термометра и искромера. Работу предполагалось ограничить первоначально проверкой закона, выведенного господином Кнохенгауэром из опыта; однако затем она была продолжена самостоятельно и должна рассматриваться как начало большого экспериментального исследования об электрических индукциях.
Если мы назовем замыкающий провод главной батареи главным проводом, а таковой у побочной - побочным проводом, то закон Кнохенгауэра может быть кратко выражен в следующем виде:
1. При одном и том же главном проводе сила индуцированного тока для побочных проводов различной длины не будет постоянной, но возрастает до известного предела - максимума, - а затем снова убывает.
2. Этот максимум получается тогда, когда при совершенно одинако-
» {Wiener Berichte, 33, 25 (1858)}.
вых лейденских банках длина главного провода относится к длине побочного как число банок в побочной батарее к числу их в главной батарее.
Прежде чем приступить к проверке этого закона, необходимо было выверить имевшиеся в моем распоряжении лейденские банки, которые в дальнейшем изложении мы будем обозначать №№ 1,2,3,4,5,6, и дать численное выражение их емкостей [Starke]. С этой целью в замыкающий провод испытуемой лейденской банки включался воздушный термометр и искровой микрометр, расстояние между шариками которого сохранялось неизменным. Затем лейденская банка заряжалась при помощи толстого провода от кондуктора электрической машины до тех пор, пока между шариками искрового микрометра не проскакивала искра. При условии неизменности замыкающего провода, для отклонения воздушного термометра имеет место соотношение
где q - количество электричества, s-поверхность банки, а-постоянная, значение которой полностью выяснено в многочисленных прекрасных работах Рисса.
Величина s была принята постоянной ввиду того, что поверхности всех банок составляли приблизительно 25 кв. дециметров. Следовательно,
= 61/6.
где b опять является постоянной.
По предложению господина Кнохенгауэра, я принял при этих измерениях за единицу среднее арифметическое для шести лейденских банок.. Таким путем для отдельных банок были получены следующие значения:
Банка | G в парижских | л;1ниях | Среднее арифметическое | |
14.2 | 14.6 | 14.6 | 14.5 | |
10.6 | 10.7 | 10.5 | 10.6 | |
11.0 | 11.1 | 11.0 | 11.0 | |
12.3 | 12.1 | 12.2 | 12.2 | |
10.0 | 10.1 | 10.2 | 10.1 | |
Извлекая квадратный корень из этих чисел и приводя их к принятой единице, получаем
Банка | |
1.16 | |
0.99 | |
1.01 | |
0.85 | |
1.07 | |
0.97 |
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 [ 82 ] 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156