Запорожец  Издания 

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 [ 47 ] 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156

а именно - исчезает. Заметив, однако, что при неременных (Jterieretide) разрядах проволока тотчас же полностью разряжг.ется, мы приходим к выводу, что при таком процессе электричество сначала загоняется в проволоку D вплоть до ее дальнего конца и тотчас же снова изгоняется из нее н что, таким образом, здесь имеют место движения, которые вполне можно сравнить с отражением.

Это соображе>!ие ведет к некоторой гипотезе о тех своеобразных изме-


Фнг. t.

нениях величины, которым подвергаются пыльные фигуры около описанных разветвлений.

Именно, если электрические волны загоняются в проволоку и должны после отражения возвращаться по тому же пути к ее концу, то прибывающие будут интерферировать с отраженными и вследствие этого вызывать явления, аналогичные тем, которые наблюдаются в органных трубах. Описанные до сих пор наблюдения действительно показывают высокую


Фиг. 5.

степень правильности такой аналогии п можно, пожалуй, решиться сравнить те положения проволоки, при которых появляются максимальные и минимальные фигуры, с пучностялш и узла.ми колебаний.

Гипотеза о том, что .мы имеем здесь дело с явлениями интерференции, подкрепляется еи;е и тем, что опыт удается сделать убедитель-ны.м только с переменными разрядами, в то время как при простых разрядах хотя и наблюдалась разница в величине различных фигур, ни далеко не в такой степени. В описанных выше опытах нами была сделана еще о;1на небольшая модификация, которая, в свою очередь, образовала исходный пункт для новых исследований.

Именно, соединив конец проволоки D (фиг. I) снова с первым подводящим проводником А, как пояснено на фиг. 4, можно при правильном выборе длины проволоки также довести фигуры до исчезновения. Этот опыт образует, собственно, исходньнт пункт для всех описанных до сих пор онитов. Однако я отложил его описание до сих пор, так как



ОН мало пригоден для того, чтобы облегчить понилшние предыдущих экспериментов. Сам я предполагал вначале найти в нем аналогию с опытами Савара по интерференции звуковых волн и представлял себе движение тока происходящим в направлении пунктирных стрелок. Эксперименгы с обрывающейся проволокой, равно как и то обстоятельство, что расстояние между обеими точками ответвления не оказывает существенного влияния на А, должны этот взгляд поколебать. Чтобы устранить какие бы то ни было сомнения, я прерывал проволочную петлю D в различных местах искровым промежутком. Шарики этого второго микрометра сближались при этом между собой до 0.01-0.03 мм. Я думал при этом, что в том случае, когда ток врывается (einsturzt) в проволоку с обеих сторон, в этой проюлоке должно быть место.


Фи) . 11.

в котором оба ряда волн встречаются. Если искровой прол1ежуток будет находиться как раз на этом месте, то напряжение на обоих шариках должно одновременно достигать одного и того же значения и вследствие этого для появления искр в этом месте нет никакого основания, в то время как во всех других местах следует ожидать ее появления.

Искра действительно не появляется, когда микрометр включен в середине петли, и возникает, как только он отодвигается от этого места хотя бы на несколько дециметров в ту или ,пругую сторону. Тем самым доказано, что пробег тока представляется сплошными стрелками, а с другой стороны, выявлено то небольшое запоздание, которое испытывает электрический разрядный ток при пробеге по проволоке на протяжении немногих дециметров.

Прежде всего я приступил тогда к поискам тех условий, при которых этот опыт над запаздыванием удастся сделать наиболее убедительным. При этом я нашел наилучшим воспользоваться прямо разрядным током румкор-фовского аппарата по схеме фиг. 5. Индуцированный ток производился элементами Грове, а искровой промежуток в искровом микрометре был сде-.пан приблизительно в 2 мм, так как ни большие, ни меньшие искровые промежутки не давали таких xopouiHx результатов.

При этих условиях для возникновения искры было достаточно, чтобы одна из проволок D была длиннее другой лишь на I дециметр. Напротив, если они были равны между собой, то никакой искры не появлялось. Ее можно было, однако, мгновенно вызвать, приложив к одной из проволок шарик лейденской банки и нарушив этим симметрию обоих путей тока.

Таюке и в этих опытах материал и толщина прово;юки не оказывали никакого влияния. Применял ли я посеребренную медную проволоку диаметром О.Об мм или железную проволоку 0.23 мм или, наконец, лгедную проволоку диаметром 0.80 мм - искра во всех случаях не появлялась, если только обе проволоки имели одинаковую длину.



- г. р. ГЕРЦ

Следовательно скорость распространения электричества для всех (натянутых) проволок одинакова.

В описанной до сих пор форме опыт остается, однако, довольно ненаглядным, так как работа может производиться лишь с небольшими искровьши промежутками вспомогательного микрометра /. Я стремился поэтому изменить его таким образо.м, чтобы он стал видимым также и для аудитории.

Опыты с небольшими гейсслеровскими трубками до сих пор не привели еще к каким-нибудь определенным результатам. Напротив, при длине замедляющего участка в несколько метров можно доказать запаздывание тока следующим образо.м (фиг. 6).

Разделим какой-нибудь (отрицательный) разряд - лучше всего разряд румкорфовского аппарата - как описано выше, непосредственно за искровым микрометром на две ветви и соединим одну из них с обкладкой полностью изолированной пробной пластины, а вторую подведем через проводник А к верхней непокрытой поверхности. Тогда на верхней стороне доски может появиться либо положительная, либо отрицательная фигура, либо вовсе не появится никакой фигуры, в зависимости от того, будет ли верхняя ветвь больше, меньше или такой же длины, как и нижняя. Эти опыты получают определенный смысл, если они подтверждают предположение о то.м, что их результаты обязаны свои.м происхождением разности времен. Именно, если припомнить, что безразлично, будет ли подведено к пластинке положительное электричество, или будет отведено отрицательное, то станет понятно, что положительный разряд вызывает появление положительной фигуры в том случае,когда электричество приходит к концу подводящего проводника раньше,чем к обкладке, т. е. когда короче, чем Dj. Напротив, если разряд достигает сначала обкладки, то подводящий проводник обтекается наведенны.м через влияние электричеством в обратном направлении и поэтому на поверхности стекла должна получаться отрицательная фигура, когда D„ короче, чем £>!. В процессе движения этот разряд, образующийся через влияние в проволоке Dj, должен встретиться с электричест-во.м, приходящим прямо от F, в силу чего фигура приобретает составной характер.

Между этими двумя постановками опыта, дающими прямо противоположные результаты, должны, очевидно, находиться такие, при которых фигуры совсем не появляются, так как нет никакого основания к тому, чтобы возникла фигура и.менно того или другого рода. Это должно произойти в том случае, когда электричество с обеих сторон подходит одновременно, т. е. когда и D, имеют одинаковую длину-.

Опыты полностью соответствуют эти.м теоретическим предпосылкам. С каждыл! родом электричества можно получать фигуры обоих родов, если правильно распоряжаться длиною проволок.

Это утверждение может, правда, кому-нибудь, кто поставит опыт при недостаточно благоприятных соотношениях, показаться неправильным- помимо того случая, когда вследствие полного равенства обеих ветвей вообще не появится никаких фигур. Именно, может случиться, что составные фигуры могут показаться на первый взгляд положительными, при каких соотношениях и каким родо.м электричества при этом ни работали бы.

Причина состоит просто в то.м, что составные отрицательные фигуры в этом случае относятся к той группе, которая уже в сильной степени имеет

1 Спирально навитые проволоки дадут, вероятно, другой результат.

* Небольшое превышение длины верхнего проводника здесь, вероятно, может иметь место, так как электричество, приходящее снизу, должно распространиться по всей обкладке.



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 [ 47 ] 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156