 |
 |
 |
 |
(3) Волны вдоль проводов. Описано применение тонких стальных проволок для изучения распределения токов вдоль проводов.
(4) Затухание колебаний. Исследовался метод определения затухания разрядных контуров. Было подсчитано поглощение энергии в искровых промежутках и определено кажущееся сопротивление разряду, оказываемое пробивным промежутком.
(5) Сопротивление железных проводов. Приводятся количественные результаты по сопротивлению железных проволок при очень высокой частоте. Была вычислена магнитная проницаемость различных образцов и показано, что она зависит от диаметра проволоки и интенсивности разряда.
Если вместо одного провода применялись два параллельных, то эффект был тот же, что и от одного, хотя провода находились на некотором расстоянии друг от друга. Любое число проводов, соединенных параллельно, давало тот же эффект, что и один провод или пластинка .
Не удалось обнаружить никакой разницы оттого, производит ли намагничение иглы первый полупериод колебания в приемнике или обратный. Так как применявшийся вибратор был почти апериодическим.то это показывает, что затухание колебаний в приемнике очень невелико. При введении в цепь короткой угольной палочки отклонение значительно уменьшалось.
Оказалось, что мягкое железо или сталь невозможно намагнитить, если поместить их в приемную цепь, вследствие медленного затухания амплитуды колебаний. Игла детектора может оставаться на месте для ряда последовательных наблюдений при условии, что ток в приемной цепи возрастает с каждым последующим опытом; в противном случае иглу после каждого опыта нужно вновь намагничивать и устанавливать на место. Отклонение оказалось очень постоянным для ряда опытов, проведенных в одинаковых условиях.
Связь между интенсивностью электрической силы и отклонением стрелки магнетометра легко определить, устанавливая принимающие провода под разными углами.
Если приемник помещается симметрично по отношению к вибратору, то отклонение становится максимальным, когда принимающие провода параллельны оси вибратора, а интенсивность электрической силы, действующей вдоль приемника, изменяется как косинус угла наклона к оптимальному положению.
С пластинчатым вибратором отклонение почти не зависело от степени чистоты искровых электродов и оставалось практически постоянным в течение долгого времени. В случае небольшого цилиндрического вибратора, применявшегося Герцем, с параболическими рефлекторами, отклонения все время изменялись в зависимости от состояния искровых электродов, и такие маленькие вибраторы не могут надежно служить для количественных опытов.
Было поставлено несколько опытов, чтобы выяснить, нельзя ли непосредственно обнаруживать в волновом фронте магнитную силу. Для этой цели применялось несколько тонких проволок, изолированных друг от друга и намагниченных до насыщения, которые помещались в направлении магнитного смещения, но магнитные силы были слишком слабы и их можно было заметить только в непосредственной близости от вибратора.
408 Э. РЕЗЕРФОРД
(6) Поглощение энергии проводниками. Было определено поглощение энергии железными и немагнитными цилиндрами, помещенными в соленоид, через который проходит разряд. Оказалось, что железные цилиндры поглощают гораздо больше энергии, чем медные того же диаметра; была вычислена проницаемость железа при разряде.
(7) Определение периода колебаний разряда лейденской банки. Метод точного определения периода колебаний основан на разделении быстро-переменного тока в разветвленной цепи, одну ветвь которой составляет стандартная индуктивность, а другую - переменное электролитическое сопротивление.
Величина п, число колебаний в секунду, когда сила тока в обеих ветвях одинакова, дается при определенных условиях уравнением
где R-сопротивление электролита разряду, W-величина стандартной индуктивности.
Величина самоиндукции и емкость разрядного контура также могут быть найдены экспериментально.
Раздел VI
ВЫСКАЗЫВАНИЯ ОБ ОПЫТАХ ГЕРЦА И О БЕСПРОВОДНОЙ
СВЯЗИ
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 [ 132 ] 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156