 |
 |
 |
 |
Если мы теперь подставим вместо с среднее геометрическое расстояний точек поперечного сечения стержня, толщины d, томы получим взаимную индукцию частей всех нитей в этом стержне друг на друга, т. е. коэфициент самоиндукции стержня. И если стержень не очень короток и не очень толст, то мы сможем пренебречь членами сЦ.
Среднее геометрическое расстояние точек в круглом сечении изменяется от iuf, если точки сконцентрированы по окружности до ie-/i или 0.3894 uf, если они равномерно распределены по сечению. Первый случай соответствует нашим токам с большим числом периодов и дает в качестве самоиндукции стержня, в котором токи располагаются по периферии, выражение
в то время как если токи, вследствие медленного изменения их силы, проходят по всему сечению стержня, выражение будет
Разница незначительна, по крайней мере в рассматриваемом случае немагнитных веществ.
Герц применял эту последнюю формулу, заимствуя ее, очевидно, у Нейманна, но он говорит, что в теории Максвелла / заменяются на /i-Мы не знаем, как он пришел к этому выводу, но предполагаем, что он в некоторой мере прав; и эта неопределенность заставляет нчс воздержаться от детального рассмотрения вопроса и удовлетвориться примене-
4/ 4/
нием вместо выражения (lg~ -нечто) просто выражение Ig j-. которое мы назовем характеристическим фактором. Из этого выражения всегда можно вычесть 1, если это понадобится, и, как показывают наши вычисления, это было бы правильно. Но сильное суи<ение в искре осциллятора должно вызывать значительное увеличение самоиндукции.
Представляет интерес привести в такой же форме выражение для самоиндукции того же стержня, согнутого в окружность, а именно
если токи располагаются по периферии. Если они равномерно проходят по всему сечению, то нужно вместо 4 под:т1вить 5.14; к этому сведется все изменение, если мы имеем дело с немагнитными материчлчми.
Таким образом, это выражение приближается к тому же знччению, что и для прямого стержня бесконечной длины, но все же всегда значительно меньше его.
Имеется один пункт, в котором мы расхо.димся с Герцем. Мы, к сожалению, должны сказать, что вычисленная н 1ми нэпряжснность радиации оказывается в 4 раза большей, чем у него. Мы получаем ту же самую фор-
Целесообразно написать это выражение в том виде, какой оно при--нимает, когда с невелико по сравнению с I, т. е.
мулу, которую получил он, и, следовательно, в вычислениях нет ошибки; но в ее применениях 2 или /2 входит в том или другом из наших вычис-.ттений неправильно. Применение Герцем половины длины волны является естественным источником путаницы, но мы избежали этого; должно быть, вследствие различного исчисления эффективной емкости осциллятора и проистекает расхождение. Если осциллятор на каждом конце имеет сферы диаметром в 30 см, то Герц принимает его емкость равной 15 см. мы же считаем емкость равной 7 см. Мы полагаем, что ее необходимо опредепить в 74 см, исходя из любого метода вычисления,хотя на первый взгляд кажется естественным написать радиус одной из сфер. Зфяд, который возникает на одной из сфер, обусловлен влиянием другой сферы, а не земли или какого-либо другого тела бесконечной емкости. Поэтому эти две сферы подобны двум конденсаторам, включенным последовательно. Отсюда следует, что наши длины волн составляют 1 /]/"2 от длин волн Герца (И.ЯИ точнее равны умноженной на 2той величине, которую он называет свзей ДЛИНОЙ волны); так как X входит в выражение интенсивности излучения в четвертой степени, то наш подсчет излучения дает величину, в 4 раза большую для данного осциллятора, чем та величина, которую вычислил Герц. Это расхождение мы ни в коей мере не считаем малозначащим, и не без больших сомнений в своей правоте мы пришли к выводу, что расходимся в двойке с человеком, который так исключительно тщателен в своей работе, как Герц. Более чем вероятно, что он все же прав, и поэтому мы даем объяснение тому, что может оказаться нашей ошибкой п этой заметке.
LII. Об опытах Герца
л. Больцмсн
Наблюдаемое при опытах Герца над излучением электрической силы проскакивание искорок между шаром и острием было продемонстрировано мною большой аудитории следующим образом: я соединял шар с чувствительным электроскопом, острие же-с полюсом подходящей гальванической батареи, другой полюс которой был соединен с землей. В отсутствие искорок электроскоп оставался незаряженным, но при их появлении тотчас же образовывался проводящий мостик между шаром и острием, чем вызывалось отклонение электроскопа. Таким путем мне удалось неопровержимо доказать возникновение вторичных искорок, вызываемых одной единственной первичной искрой, при расстоянии между первичным и вторичным вибраторами, доходившим до 36.8 м (наибольшее расстояние, которым я располагал).
С расстоянием 8.7 м были полностью продемонстрированы все опыты Герца для аудитории, состоявшей из 200 человек. Опыты были хорошо видны всем зрителям, причем для каждого опыта было достаточно трех-четырех искр, благодаря чему электроды сохранялись блестящими.
Мне кажется, что электроды страдают более всего не от окисления поверхности, а от пыли, царапин или грязного и жирного налета на поверхности. Наилучшим методо.м борьбы с этим злом является промывание разбавленной серной кислотой и дестиллированной водой, а затем протирание досуха тряпкой. При образовании более толстого слоя окисла последний может быть удален полировкой мелом (несколько смоченным спиртом) и протиранием сухой тряпкой. Я не усмотрел пользы от применения воздушной струи, рекомендуемой доктором Классеном [Klassen].
Я считаю, что при больших расстояниях-36.8 м -длина вторичной искры достигает максимум 7бооо "м. Напряжение сухого столба, служившего для заряжения электроскопа, составляло около 200 вольт; поэтому шар и острие устанавливались на расстоянии, приблизительно на /soDo ™ превосходившем пробивное расстояние сухого столба, и
1 {Ann. der Phys., 40, 399 (1890)}.
25 Из предистории радио
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 [ 124 ] 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156