 |
 |
 |
 |
• Klemencic, Wien. Вег., 36, 1190, 1882.
2 К тому же результату пришел и Дж. Дж. Томсон (1. с). Однако вся его установка кажется мне не свободной от возражений, а пределы ошибки в его опытах {2 фута на 10 м) слишком велики для того, чтобы его измерения могли послужить для разрешения рассматриваемого нами вопроса.
22 (/?=8.9б см, 8=0.990 см). Так как длина цепи сравнительно невелика и фактически не кончается в центрах круглых пластин, то конденсатор, как я полагаю, не используется полностью, так что в центре его можно было бы вырезать круглое отверстие без существенного изменения его действия. Подобный опыт мог бы показать, в какой мере пластины конденсатора соответствуют своему теоретическому заданию, а именно -являются ли они конечными точками колебаний тока. Поэтому я считаю, что и значение 20 чересчур велико, хотя и пользуюсь им за неимением другого, более правильного. Однако введение значения 22, которое, согласно измерениям Клеменчича, еще приблизительно верно для данного расстояния, конечный результат существенно не меняет. Мы получаем таким образом
тг /РС = тг /52480 =1017,
т. е. расстояние, проходимое светом в продолжение одного периода колебания. Соответствующая длина волны была выше найдена равной 982 см.
Оба эти числа-1017 и 982 -равны. Из этого следует, что электрические колебания не только в воздухе, как это было прекрасно и убедительно показано Герцем, но также и в проводах распространяются со скоростью света
Зто теоретически весьма вероятное равенство позволяег сделать и обратное заключение -о несомненной приближенной справедливости выше-примененной колебательной формулы для периода электрических колебаний, а также и формулы для собственного потенциала, правильность которых подтверждена уже измерениями Герца.
Мой метод, при котором сверх всего отпадает всякое нарушение колебаний со стороны искры, настолько прост и нагляден, что я считаю свои измерения правильными, хотя и не понимаю, почему Герц получил другие значения. Некоторые предположения, возникшие у меня при постановке этих опытов, в дальнейшем не подтвердились.
XXXIX. Экспериментальное определение скорости распространения электромагнитных волн
(Реферат автора)* Р. Блондло
Известно, что попытки экспериментально определить скорость распространения электромагнитных волн до сих пор не увенчались успехом. Мне удалось осуществить это определение с помощью нового метода, принцип которого заключается в следующем.
Ввиду того что, как показали гг. Саразен и де ля Рив, длина наблюдаемой волны определяется резонатором, уравнение X=Vr должно удовлетворяться, если подставить в качестве X и Г значения собственных длины волны и периода употребляемого резонатора, а в качестве V-скорость распространения волн; определение скорости сводится, таким образом, к определению периода резонатора и длины волны, которую он обусловливает.
Я придал резонатору специальную форму, чтобы иметь возможность с уверенностью определять собственный период его колебаний; я опишу один из тех, которые я употреблял. ,
Конденсатор образован двумя круглыми обкладками АА", ВВ" радиусом в б см, раздвинутых на долю миллиметра; эти две обкладки соединены между собой прямоугольным контуром ACDEFB, сделанным из медной проволоки диаметром 0.184 см. Сторона D£ имеет длину= 10.2с.и, а сторона CD=6.3 см; общая длина контура (32 см) очень мала по отношению к длине волны. Вследствие этого сила колебателыюготока приб-чи-зительно одинакова по всей длине контура и, следовательно, здесь можно применить формулу для периода разряда батареи, данную сэром В. Том-соно.м. Более того, так как ток изменяется чрезвычайно быстро, можно.
А" | |
А- е | Б" |
Фиг. 1. | |
1 {Comptes Rendus, ИЗ, 628, 1891}.
Этот интеграл распространяется на все линейные элементы, которые составляют полный ток. Впрочем г. Герц установил экспериментально, что ток локализован полностью на поверхности проводников. Предыдущий интеграл без труда вычисляется с помощью формулы, данной Пуанкаре. Имея, таки.м образом, С и L, я вычисляю период Т. Остается измерить Так как гг. Саразен и де ля Рив установили, что X имеет то же значение в воздухе, что и вдоль металлических проводов, то можно было воспользоваться и этим последним видом распространения. С помощью моего резонатора, который для этой цели снабжен искровым микрометром, состоящим из шара, припаянного к одной обкладке, и острия, укрепленного на другой и регулируемого с помощью винта, я нашел положение узлов и пучностей вдоль двух проводов MN и MN м I W (фиг. 2), натянутых параллельно, как в опытах Саразена и де ля Рива. Резонатор, обозначенный через PQ,расположен таким Фиг. 2. образом,что две длинные стороны прямоугольного контура лежат в плоскости проводов MN и MN, между проводами и параллельно им. Каждая из сторон отстоит от соответствующего провода приблизительно на 0.5 см. Расстояние между двумя узлами, между
которыми находится п других узлов, составляет (п+1)
Следующая таблица (на стр. 341) содержит результаты тринадцати опытов. Отсюда видно, что значения скоростей совпадают, хотя длина волны изменилась в четыре раза; совпадение лежит в пределах, допускаемых точностью определения положения узлов. Опыты были произведены с резонаторами, у которых размеры прямоугольного контура вариировались от 6.3 см до 10 см и от 10.2 см до 40 см, а диаметр провода-от 0.184 см до 0.3 см; таким образом, эти величины не влияют на скорость, хотя самоиндукция, которая от них зависит, изменялась от значения 246.66 до значения 973.2. Из предыдущего можно заключить, что
электрические волны имеют единственную скорость распространения, не зависящую от длины волны и близкую к 297 600 км в секунду.
Найденное число, равное в пределах точности опытов отношению электромагнитных и электростатических единиц количества электричества.
» Electricite et Optique, t. И, p. 156.
согласно замечанию Липмана [Lipmann], пренебречь сопротивлением и)!аписать T=2-!VCL, где С обозначает емкость конденсатора, а L-коэфициент самоиндукции контура.
Я измеряю С в электромагнитных единицах, по классическому методу Максвелла, а L я определяю следующим образом. Ток должен рассматриваться как замкнутый диэлектрическим смещением в воздухе, разделяющем обкладки конденсатора; этот ток может быть разложен на *t ,W линейные токи. Пусть ds будет длина элемента одного из этих токов, а /-его сила; пусть ds и Г-длина и сила тока другого элемента, г-расстояние этих двух элементов, а е-угол между ними. Полный потенциал тока на самого себя есть
а dsdscoss
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 [ 109 ] 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156