Запорожец  Издания 

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 [ 229 ] 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239

zoo zoo


6 f г с г *г,мм

1,мкД/м2

300 200 100


в 4 Z о Z VI,MM

8 6 4 2 0 2 41,мм В)

Рнс. 19.8. Типичное распределение яркости вдоль (сплошные линии) и поперек (штриховые) оси разряда в ксеноновых лампах СВД с короткой дугой переменного тока: с -мощностью 800 Вт; б- 1000 Вт; в -2500 Вт

которое хорошо передает ход кривой в интервале 0,Sx/l<l и дает несколько заниженные значения яркости в области 0,lx i0,3. В области катодного пятна из-за малой точности измерения универсальная кривая не построена В большинстве случаев это и неважно, так как роль катодного пятна в габаритной яркости из-за его малости невелика.

Распределение яркости поперек оси разряда в центре между электродами в относительной системе координат с хорошей точностью может быть выражено универсальной кривой, представляющей собой параболу:

L/Z.o = l-0,5(2а/Ьо) =

(19.14)

Полуширина дуги в центре между электродами растет пропорционально мощности столба:

Ьо=*=0,37 Рст+т,

(19.15) при

где т=2,9 рхол при 0,5< рхол<1; т=0,67 рхол+3,2 /Рхол>1; Рхол, 105 Па; I, мм.

Зависимость яркости от мощности и расстояния между электродами. Как было показано в § 6.4 яркость в центре разряда у ламп с короткой дугой

На рис. 19.9,а показана зависимость яркости в геометрическом центре разряда от Рст для ряда ксеноновых ламп постоянного тока. Среднее из экспериментальных значений хорошо выражается прямой линией, что свидетельствует о справедливости формулы (6.43). Из наклона прямой получаем значение коэффициента Л=5,7, если Lo, кд/м, Р, кВт, и I, см. О пользовании приведенной формулой для Lo см. § 6.4.




Г/1,кд/см

-tr-

Phc. 19.9. Зависимость яркости в геометрическом центре разряда от отношения РстИ (а) и удельной силы света от удельной мощности (б) для ксеноновых ламп СВД с короткой дугой постоянного тока

Зависимость светового потока и силы света от мощности. На рис. 19.9,6 показана зависимость удельной силы света Ivit от удельной мощности столба Рст/ для ламп постоянного тока. Экспериментальные результаты вполне удовлетворительно выражаются прямой линией, проходящей практически через начало координат:

/1./эл»5,7(Рст/0, (19.16)

где Ivfl, кд/см; Рст/, кВт/см. Это означает, что величина (Рст/Оо при Iv/1-О и значение Ртепл в этих условиях разряда пренебрежимо мало (см. гл. 4 и 6).

Распределение силы света в пространстве для ламп с короткой дугой постоянного тока несколько асимметрично (рис. 19.10). Более сильное экранирование излучения анодом снижает излучение в верхней полусфере. Излучение распространяется в угле от 20-25 до 135-140°. Отношение светового потока к силе света, перпендикулярной оси лампы, равно 10±0,5.

Спектр излучения ламп представлен на рис. 19.11.

Модуляция излучения. Излучение ксеноновых дуг СВД хорошо модулируется током вплоть до частот в несколько десятков килогерц. При разработке ламп для целей модуляции необходимо принимать специальные меры, чтобы устранить или уменьшить мешающее действие акустического резонанса, соб-



Рис. 19.10. Типичный характер распределения силы света короткодуговых ксеноновых ламп СВД

Рис. 19.11. Типичный спектр излучения шаровых короткодуговых ксеноновых ламп СВД (ДКсШ 3000)


отн.ед.

>

-ч -•-

Ш 400 500 600 700 800 900 1000 1100 1200 К,им

ственных магнитных полей и других подобных факторов (см. например, [19.4]).

Расчет ксеноновых ламп. Приведенные выше экспериментальные зависимости позволяют проводить расчет электрических и световых параметров ксеноновых ламп с короткой дугой. Расчет колб, вводов и электродов производится на основе данных, рассмотренных в гл. 7 и 9. Первый расчет шаровой ксеноновой лампы постоянного тока был дан Р. Е. Ровинским [19.3]. В серии работ Г. И. Рабиновича развиты теория свободно горящей ксеноновой дуги большой мощности и инженерные методы расчета подобных ламп и их узлов [19.5, 19.7], при этом основное внимание уделено мощным ксеноновым лампам-светильникам (см. § 19.4).



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 [ 229 ] 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239