Запорожец  Издания 

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 [ 158 ] 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239

при больших диаметрах и удельных мощностях, при давлениях (8-10)-105 Па [(6-8)-10 мм рт. ст.], причем раньше для линии 404,6 нм и позже для линии 546,1 нм;

2) все остальные исследованные линии, имеющие более высокие потенциалы возбуждения, в том числе и группа желтых линий (248,2; 265,2; 269,9; 280,4; 289,4; 296,7; 302,8/303,6; 312,6/313,2; 334,1; 365,0/366,3; 491,6; 577,0/579,1 нм), возрастают с ростом давления, проходят через максимум и падают. Для

«1 гоо °-

t "iJ S

С; t

%Z00

Ч 150

I: a-

ED Bt/cm

v so У.ц-о

С 30Bt/cm

w a)

>

Э Б0 Bt/cm

SO 7 40

30 er/cM

54 i

1-->

-----)

f 436

- A-

77 72 Й,,мм

Рис. 14.3. Зависимость излучения ртутных ламп от диаметра трубки (по измерениям Дж. Керна и П. Шульца; см. [0.9]):

о-выход излучения в области 300-400 нм; б -в области 270-320 нм (£=32 В/см); в -потоки излучения спектральных линий (Р, ст=54 Вт/см, £=31 В/см)



большинства линии максимум лежит в области давлении (2,5- -4)10 Па [(2-3)10 мм рт. ст.]. Положение максимума несколько зависит от удельной мощности и диаметра;

3) при постоянных значениях Рют и р удельные силы излучения сравнительно слабо зависят от диаметра. Излучение видимого триплета несколько возрастает с ростом диаметра; для излучения остальных нерезонансных линий наблюдается более сложная зависимость.

Таким образом, с ростом давления при PicT=const и d,= =const центр тяжести излучения перемещается в область видимых линий ртути.

Ртутный разряд ВД излучает и в близкой ИК-области спектра в следующих наиболее интенсивных спектральных линиях, соответствующих переходам между уровнями с высокими потенциалами возбуждения (длины волн округлены): 1014,1119/29, 1189/1208, 1357/96, 1530, 1690/1708 нм. Зависимость излучения этих линий от условий разряда аналогична зависимости других линий, соответствующих переходам между высоковозбужденными уровнями. При pHg« 1-10-1,5-10 Па, c?i«:; 1520 мм, «Зч-4 А в них сосредоточено 10-11% суммарной мощности излучения столба, включая линии и непрерывный фон.

Коэффициент полезного действия излучения отдельных линий и световая отдача. С ростом удельной мощности эти параметры возрастают, стремясь к некоторому пределу, различному для различных линий и участков спектра. На рис. 14.5,а представлена зависимость световой отдачи от удельной мощности. Предельная световая отдача столба для трубок диаметром 20-25 мм составляет 80-85 лм/Вт (библиографию см. в [0.9, 14.1]). При одинаковой удельной мощности световая отдача возрастает с ростом диаметра трубки и давления.

Зависимость КПД излучения отдельных и спектральных линий от давления при PicT=const и c?i=const подобна зависимости сил излучения, представленной на рис. 14.4, поскольку измерения проводились при PicT=const. Поэтому для кпд справедливы все приведенные выше выводы. Для всех спектральных линий, кроме видимого триплета, максимум КПД лежит в области давлений (2,5-4)10® Па [(2-3)10 мм рт. ст.]. Максимум световой отдачи благодаря росту зеленой линии с давлением смещен в сторону больших давлений (рис. 14.5).

Яркости трубчатых ламп в середине шнура при изменении cfi от 6 до 15 мм, PicT от 20 до 80 Вт/см и i: от 20 до 60 В/см могут быть найдены по экспериментальным данным рис. 14.6 или рассчитаны по эмпирической формуле, предложенной Ж. Керном (библиографию см. в [0.9]):

Loy;l,06(PicT-b3,5)/c?i0.9, (14.5)

где PicT, Вт/см, dx, мм, Ь, Мкд/м.



Г,(>-)Вт/СМ«СТерад) 0,Z0


Рис. 14.4 a)



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 [ 158 ] 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239